W matematyce , przekształcenia Laplace'a jest potężnym integralną transformacji używany do przełączania funkcji z dziedziny czasu do s-domeny . W niektórych przypadkach transformata Laplace'a może być używana do rozwiązywania liniowych równań różniczkowych przy danych warunkach początkowych .
Najpierw rozważ następującą właściwość transformaty Laplace'a:
L
{
fa
′
}
=
s
L
{
fa
}
-
fa
(
0
)
{\ displaystyle {\ mathcal {l}} \ {f '\} = s {\ mathcal {l}} \ {f \} - f (0)}
L
{
fa
″
}
=
s
2
L
{
fa
}
-
s
fa
(
0
)
-
fa
′
(
0
)
{\ Displaystyle {\ mathcal {l}} \ {f '' \} = s ^ {2} {\ mathcal {l}} \ {f \} - sf (0) -f '(0)}
Można udowodnić przez indukcję tego
L
{
fa
(
n
)
}
=
s
n
L
{
fa
}
-
∑
ja
=
1
n
s
n
-
ja
fa
(
ja
-
1
)
(
0
)
{\ Displaystyle {\ mathcal {l}} \ {f ^ {(n)} \} = s ^ {n} {\ mathcal {l}} \ {f \} - \ suma _ {i = 1} ^ { n} s ^ {ni} f ^ {(i-1)} (0)}
Teraz rozważymy następujące równanie różniczkowe:
∑
ja
=
0
n
za
ja
fa
(
ja
)
(
t
)
=
ϕ
(
t
)
{\ Displaystyle \ sum _ {i = 0} ^ {n} a_ {i} f ^ {(i)} (t) = \ phi (t)}
z zadanymi warunkami początkowymi
fa
(
ja
)
(
0
)
=
do
ja
{\ Displaystyle f ^ {(i)} (0) = c_ {i}}
Używając liniowości transformaty Laplace'a, jest to równoważne przepisaniu równania na
∑
ja
=
0
n
za
ja
L
{
fa
(
ja
)
(
t
)
}
=
L
{
ϕ
(
t
)
}
{\ displaystyle \ sum _ {i = 0} ^ {n} a_ {i} {\ mathcal {l}} \ {f ^ {(i)} (t) \} = {\ mathcal {l}} \ { \ phi (t) \}}
uzyskanie
L
{
fa
(
t
)
}
∑
ja
=
0
n
za
ja
s
ja
-
∑
ja
=
1
n
∑
jot
=
1
ja
za
ja
s
ja
-
jot
fa
(
jot
-
1
)
(
0
)
=
L
{
ϕ
(
t
)
}
{\ Displaystyle {\ mathcal {L}} \ {f (t) \} \ sum _ {i = 0} ^ {n} a_ {i} s ^ {i} - \ sum _ {i = 1} ^ { n} \ sum _ {j = 1} ^ {i} a_ {i} s ^ {ij} f ^ {(j-1)} (0) = {\ mathcal {L}} \ {\ phi (t) \}}
Rozwiązanie równania i podstawienie go otrzymujemy
L
{
fa
(
t
)
}
{\ displaystyle {\ mathcal {l}} \ {f (t) \}}
fa
(
ja
)
(
0
)
{\ Displaystyle f ^ {(i)} (0)}
do
ja
{\ displaystyle c_ {i}}
L
{
fa
(
t
)
}
=
L
{
ϕ
(
t
)
}
+
∑
ja
=
1
n
∑
jot
=
1
ja
za
ja
s
ja
-
jot
do
jot
-
1
∑
ja
=
0
n
za
ja
s
ja
{\ Displaystyle {\ mathcal {l}} \ {f (t) \} = {\ frac {{\ mathcal {l}} \ {\ phi (t) \} + \ suma _ {i = 1} ^ { n} \ sum _ {j = 1} ^ {i} a_ {i} s ^ {ij} c_ {j-1}} {\ sum _ {i = 0} ^ {n} a_ {i} s ^ { ja}}}}
Rozwiązanie dla f ( t ) uzyskuje się stosując odwrotną transformatę Laplace'a do
L
{
fa
(
t
)
}
.
{\ Displaystyle {\ mathcal {l}} \ {f (t) \}.}
Zauważ, że jeśli wszystkie warunki początkowe są równe zero, tj
fa
(
ja
)
(
0
)
=
do
ja
=
0
∀
ja
∈
{
0
,
1
,
2
,
.
.
.
n
}
{\ Displaystyle f ^ {(i)} (0) = c_ {i} = 0 \ quad \ forall ja \ in \ {0,1,2, ... \ n \}}
następnie formuła upraszcza się do
fa
(
t
)
=
L
-
1
{
L
{
ϕ
(
t
)
}
∑
ja
=
0
n
za
ja
s
ja
}
{\ displaystyle f (t) = {\ mathcal {l}} ^ {- 1} \ lewo \ {{{\ mathcal {l}} \ {\ phi (t) \} \ ponad \ suma _ {i = 0 } ^ {n} a_ {i} s ^ {i}} \ right \}}
Przykład
Chcemy rozwiązać
fa
″
(
t
)
+
4
fa
(
t
)
=
grzech
(
2
t
)
{\ Displaystyle f '' (t) + 4f (t) = \ sin (2t)}
z warunkami początkowymi f (0) = 0 if ′ (0) = 0.
Zauważamy to
ϕ
(
t
)
=
grzech
(
2
t
)
{\ Displaystyle \ phi (t) = \ sin (2t)}
i otrzymujemy
L
{
ϕ
(
t
)
}
=
2
s
2
+
4
{\ Displaystyle {\ mathcal {L}} \ {\ phi (t) \} = {\ Frac {2} {s ^ {2} +4}}}
Równanie jest wtedy równoważne
s
2
L
{
fa
(
t
)
}
-
s
fa
(
0
)
-
fa
′
(
0
)
+
4
L
{
fa
(
t
)
}
=
L
{
ϕ
(
t
)
}
{\ Displaystyle s ^ {2} {\ mathcal {l}} \ {f (t) \} - sf (0) -f '(0) +4 {\ mathcal {l}} \ {f (t) \ } = {\ mathcal {L}} \ {\ phi (t) \}}
Wnioskujemy
L
{
fa
(
t
)
}
=
2
(
s
2
+
4
)
2
{\ Displaystyle {\ mathcal {l}} \ {f (t) \} = {\ frac {2} {(s ^ {2} +4) ^ {2}}}}
Teraz zastosujemy odwrotną transformatę Laplace'a, aby uzyskać
fa
(
t
)
=
1
8
grzech
(
2
t
)
-
t
4
sałata
(
2
t
)
{\ Displaystyle f (t) = {\ Frac {1} {8}} \ sin (2t) - {\ Frac {t} {4}} \ cos (2t)}
Bibliografia
AD Polyanin, Podręcznik liniowych równań różniczkowych cząstkowych dla inżynierów i naukowców , Chapman & Hall / CRC Press, Boca Raton, 2002.
ISBN 1-58488-299-9
<img src="https://en.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">