Synchrotronowe źródło światła - Synchrotron light source

Artykuł dotyczy laboratoryjnej produkcji i zastosowań promieniowania synchrotronowego . Aby uzyskać szczegółowe informacje na temat fizyki emisji i właściwości, zobacz promieniowanie synchrotronowe .
Promieniowanie synchrotronowe odbijające się od kryształu terbu w Daresbury Synchrotron Radiation Source , 1990

Źródło Synchrotron światła jest źródłem promieniowania elektromagnetycznego (EM), zwykle wytwarzanym przez pierścień przechowywania w celach naukowych jak i technicznych. Po raz pierwszy zaobserwowane w synchrotronach , światło synchrotronowe jest obecnie wytwarzane przez pierścienie akumulacyjne i inne wyspecjalizowane akceleratory cząstek , zwykle przyspieszające elektrony . Po wygenerowaniu wiązki elektronów o wysokiej energii kierowana jest na elementy pomocnicze, takie jak magnesy zginające i urządzenia wprowadzające ( undulatory lub wigglery ) w pierścieniach magazynujących i laserach na swobodnych elektronach . Dostarczają one silnych pól magnetycznych prostopadłych do wiązki, które są potrzebne do zamiany wysokoenergetycznych elektronów w fotony .

Główne zastosowania światła synchrotronowego dotyczą fizyki materii skondensowanej , materiałoznawstwa , biologii i medycyny . Duża część badań wykorzystujących synchrotronowego światło obejmować wykrywanie strukturę stałych z sub nanometrów poziomie struktury elektronicznej do mikrometrów poziomie i milimetra ważne w obrazowaniu medycznym . Przykładem praktycznego zastosowania przemysłowego jest wytwarzanie mikrostruktur w procesie LIGA .

Blask

Porównując źródła promieniowania rentgenowskiego, ważną miarą jakości źródła jest jasność . Brilliance uwzględnia:

  1. Liczba fotonów wytwarzanych na sekundę
  2. Kątowa dywergencja fotonów, czyli szybkość rozprzestrzeniania się wiązki
  3. Pole przekroju poprzecznego belki
  4. Fotony wchodzące w zakres szerokości pasma (BW) 0,1% centralnej długości fali lub częstotliwości

Wynikowa formuła to:

Im większa jasność, tym więcej fotonów o danej długości fali i kierunku jest skoncentrowanych w plamce na jednostkę czasu.

Jasność, intensywność i inna terminologia

Różne dziedziny nauki często mają różne sposoby definiowania terminów. W obszarze wiązek rentgenowskich kilka terminów oznacza dokładnie to samo, co blask.

Niektórzy autorzy używają terminu jasność , który kiedyś był używany do określenia luminancji fotometrycznej lub był używany (nieprawidłowo) do określenia radiometrycznej luminancji .

Intensywność oznacza gęstość mocy na jednostkę powierzchni, ale w przypadku źródeł promieniowania rentgenowskiego zwykle oznacza jasność.

Prawidłowe znaczenie można określić, patrząc na podane jednostki. Błyskotliwość dotyczy koncentracji fotonów, a nie mocy. Jednostki muszą uwzględniać wszystkie cztery czynniki wymienione w powyższej sekcji.

W pozostałej części tego artykułu terminy blask i intensywność oznaczają to samo.

Właściwości źródeł

Promieniowanie synchrotronowe wyróżnia się zwłaszcza w przypadku sztucznej produkcji:

  • Wysoka jasność, wiele rzędów wielkości więcej niż w przypadku promieni rentgenowskich wytwarzanych w konwencjonalnych lampach rentgenowskich: źródła trzeciej generacji mają zazwyczaj jasność większą niż 10 18 fotonów · s −1 · mm −2 · mrad −2 / 0,1% BW, gdzie 0,1% BW oznacza szerokość pasma 10-3 w wyśrodkowaną wokół częstotliwości w .
  • Wysoki poziom polaryzacji (liniowa, eliptyczna lub kołowa)
  • Wysoka kolimacja, czyli mała rozbieżność kątowa wiązki
  • Niska emisja, czyli iloczyn przekroju źródła i stałego kąta emisji jest niewielki
  • Szeroka przestrajalność energii / długości fali dzięki monochromatyzacji ( od subelektronowoltów do zakresu megaelektronowoltów )
  • Emisja światła impulsowego (czas trwania impulsu poniżej jednej nanosekundy lub miliardowej części sekundy).

Promieniowanie synchrotronowe z akceleratorów

Promieniowanie synchrotronowe może występować w akceleratorach albo jako uciążliwość, powodując niepożądaną utratę energii w kontekście fizyki cząstek elementarnych , albo jako celowo wytwarzane źródło promieniowania do wielu zastosowań laboratoryjnych. Elektrony są przyspieszane do dużych prędkości w kilku etapach, aby uzyskać końcową energię, która zwykle mieści się w zakresie gigaelektronowoltów. Silne pola magnetyczne zmuszają elektrony do poruszania się po zamkniętej ścieżce. Jest to podobne do anteny radiowej, ale z tą różnicą, że prędkość relatywistyczna zmienia o czynnik obserwowaną częstotliwość z powodu efektu Dopplera . Relatywistyczny skurcz Lorentza podbija częstotliwość o kolejny współczynnik , mnożąc w ten sposób częstotliwość gigahercową wnęki rezonansowej, która przyspiesza elektrony do zakresu promieniowania rentgenowskiego. Innym dramatycznym efektem teorii względności jest to, że wzór promieniowania jest zniekształcony z izotropowego wzoru dipolowego oczekiwanego w teorii nierelatywistycznej w skrajnie skierowany do przodu stożek promieniowania. To sprawia, że ​​źródła promieniowania synchrotronowego są najbardziej błyskotliwymi znanymi źródłami promieniowania rentgenowskiego. Płaska geometria przyspieszenia sprawia, że ​​promieniowanie jest spolaryzowane liniowo, gdy jest obserwowane w płaszczyźnie orbity, i spolaryzowane kołowo, gdy jest obserwowane pod małym kątem do tej płaszczyzny.

Korzyści płynące ze stosowania promieniowania synchrotronowego do spektroskopii i dyfrakcji zostały dostrzeżone przez stale rosnącą społeczność naukową, począwszy od lat sześćdziesiątych i siedemdziesiątych XX wieku. Na początku budowano akceleratory dla fizyki cząstek elementarnych, a promieniowanie synchrotronowe było używane w „trybie pasożytniczym”, gdy promieniowanie magnetyczne zginania musiało być wydobywane przez wiercenie dodatkowych otworów w rurach wiązki. Pierwszym pierścieniem akumulacyjnym oddanym do użytku jako synchrotronowe źródło światła był Tantalus, w Centrum Promieniowania Synchrotronowego , który po raz pierwszy działał w 1968 r. Wraz ze wzrostem intensywności promieniowania synchrotronowego akceleratora i bardziej obiecującymi zastosowaniami w istniejących pierścieniach wbudowano urządzenia zwiększające intensywność promieniowania synchrotronowego. . Źródła promieniowania synchrotronowego trzeciej generacji zostały wymyślone i zoptymalizowane od samego początku, aby wytwarzać doskonałe promieniowanie rentgenowskie. Rozważane są źródła czwartej generacji, które będą obejmowały różne koncepcje wytwarzania ultra-błyskotliwych, pulsujących ustrukturyzowanych w czasie promieni rentgenowskich do ekstremalnie wymagających i prawdopodobnie dopiero planowanych eksperymentów.

Najpierw do generowania tego promieniowania stosowano elektromagnesy zginające w akceleratorach, ale do generowania silniejszego promieniowania czasami stosuje się inne specjalistyczne urządzenia - urządzenia wprowadzające. Obecne (trzeciej generacji) źródła promieniowania synchrotronowego są zwykle zależne od tych urządzeń wprowadzających, w których proste odcinki pierścienia akumulacyjnego zawierają okresowe struktury magnetyczne (składające się z wielu magnesów w układzie naprzemiennych biegunów N i S - patrz schemat powyżej), które zmuszają elektrony w ścieżkę sinusoidalną lub helikalną. Tak więc, zamiast pojedynczego zakrętu, wiele dziesiątek lub setek „drgań” w precyzyjnie obliczonych pozycjach sumuje lub mnoży całkowitą intensywność wiązki.

Urządzenia te nazywane są wigglerami lub undulatorami . Główną różnicą między undulatorem a wigglerem jest natężenie ich pola magnetycznego i amplituda odchylenia od prostej ścieżki elektronów.

W pierścieniu akumulacyjnym znajdują się otwory, przez które promieniowanie wychodzi i podąża za linią wiązki do komory próżniowej eksperymentatorów. Ogromna liczba takich linii może wyłonić się z nowoczesnych źródeł promieniowania synchrotronowego trzeciej generacji.

Pierścienie do przechowywania

Elektrony można wydobyć z akceleratora i przechowywać w pomocniczym magnetycznym pierścieniu akumulacyjnym o ultrawysokiej próżni, gdzie mogą krążyć wiele razy. Magnesy w pierścieniu muszą również wielokrotnie dociskać wiązkę do sił Coulomba ( ładunku kosmicznego ), które mają tendencję do rozrywania wiązek elektronów. Zmiana kierunku jest formą przyspieszenia, w związku z czym elektrony emitują promieniowanie o energii GeV.

Zastosowania promieniowania synchrotronowego

Linie wiązki

Linie wiązki Soleil

W placówce synchrotronowej elektrony są zwykle przyspieszane przez synchrotron , a następnie wprowadzane do pierścienia akumulacyjnego , w którym krążą, wytwarzając promieniowanie synchrotronowe, ale bez uzyskiwania dodatkowej energii. Promieniowanie jest wyrzucane stycznie do pierścienia magazynującego elektrony i wychwytywane przez linie wiązki . Te linie promienia mogą pochodzić z wyginanych magnesów, które wyznaczają rogi pierścienia akumulacyjnego; lub urządzenia wprowadzające , które są umieszczone w prostych odcinkach pierścienia akumulacyjnego. Widmo i energia promieni rentgenowskich różnią się między tymi dwoma typami. Linia wiązki obejmuje optyczne urządzenia rentgenowskie, które kontrolują szerokość pasma , strumień fotonów, wymiary wiązki, skupienie i kolimację promieni. Urządzenia optyczne obejmują szczeliny, tłumiki, monochromatory kryształowe i lustra. Lustra mogą być wygięte w krzywe lub toroidalne kształty, aby skupić wiązkę. Duży strumień fotonów na małym obszarze jest najczęstszym wymaganiem linii wiązki. Projekt linii wiązki będzie się różnić w zależności od aplikacji. Na końcu linii wiązki znajduje się eksperymentalna stacja końcowa, w której próbki są umieszczane na linii promieniowania, a detektory są ustawiane w celu pomiaru wynikowego promieniowania dyfrakcyjnego , rozpraszania lub wtórnego.

Techniki eksperymentalne i zastosowanie

Światło synchrotronowe jest idealnym narzędziem do wielu rodzajów badań w materiałoznawstwie , fizyce i chemii i jest wykorzystywane przez naukowców z laboratoriów akademickich, przemysłowych i rządowych. Kilka metod wykorzystuje wysoką intensywność, przestrajalną długość fali, kolimację i polaryzację promieniowania synchrotronowego na liniach wiązki, które są przeznaczone do określonych rodzajów eksperymentów. Wysoka intensywność i moc przenikania promieni rentgenowskich synchrotronu umożliwia przeprowadzanie eksperymentów w komórkach próbek zaprojektowanych dla określonych środowisk. Próbki mogą być podgrzewane, chłodzone lub wystawiane na działanie gazów, cieczy lub środowiska pod wysokim ciśnieniem. Eksperymenty, w których wykorzystuje się te środowiska, nazywane są in situ i pozwalają na scharakteryzowanie zjawisk w skali atomowej i nano, które są niedostępne dla większości innych narzędzi do charakteryzacji. W operando pomiary mają na celu jak najdokładniejsze odwzorowanie rzeczywistych warunków pracy materiału.

Dyfrakcja i rozpraszanie

Na synchrotronach do analizy strukturalnej materiałów krystalicznych i amorficznych przeprowadza się eksperymenty dyfrakcji rentgenowskiej (XRD) i rozpraszania . Pomiary te mogą być wykonywane na proszkach , pojedynczych kryształach lub cienkich warstwach . Wysoka rozdzielczość i intensywność wiązki synchrotronowej umożliwia pomiar rozpraszania z faz rozcieńczonych lub analizę naprężeń szczątkowych . Materiały można badać pod wysokim ciśnieniem za pomocą diamentowych komórek kowadła, aby symulować ekstremalne środowiska geologiczne lub tworzyć egzotyczne formy materii.

Struktura podjednostki rybosomu rozwiązana w wysokiej rozdzielczości za pomocą krystalografii rentgenowskiej synchrotronu.

Krystalografia rentgenowska z białek i innych makrocząsteczek (PX lub MX) są rutynowo przeprowadzane. Eksperymenty krystalograficzne oparte na synchrotronie były integralną częścią rozwiązania struktury rybosomu ; praca ta zdobyła Nagrodę Nobla w dziedzinie chemii w 2009 roku .

Wielkość i kształt nanocząstek określa się za pomocą rozpraszania promieni rentgenowskich pod małymi kątami (SAXS). Cechy powierzchni w skali nano są mierzone podobną techniką, rozpraszaniem promieni rentgenowskich pod małym kątem przy padaniu wypasu (GISAXS). W tej i innych metodach czułość powierzchniową uzyskuje się poprzez umieszczenie powierzchni kryształu pod niewielkim kątem względem padającej wiązki, co zapewnia całkowite odbicie zewnętrzne i minimalizuje wnikanie promieni rentgenowskich do materiału.

Szczegóły powierzchni , interfejsów i cienkich warstw w skali od atomowej do nano można scharakteryzować za pomocą technik, takich jak analiza odbicia promieni rentgenowskich (XRR) i analiza prętów cięcia kryształów (CTR). Pomiary rentgenowskiej fali stojącej (XSW) mogą być również wykorzystywane do pomiaru położenia atomów na powierzchni lub w jej pobliżu; pomiary te wymagają optyki o wysokiej rozdzielczości, zdolnej do rozwiązywania zjawisk dyfrakcji dynamicznej .

Materiały amorficzne, w tym ciecze i stopione, a także materiały krystaliczne z miejscowym nieuporządkowaniem, można badać za pomocą analizy funkcji rozkładu par promieni rentgenowskich , która wymaga danych dotyczących rozpraszania promieniowania rentgenowskiego o wysokiej energii.

Poprzez dostrojenie energii wiązki przechodzącej przez krawędź absorpcji danego pierwiastka, rozpraszanie od atomów tego pierwiastka zostanie zmodyfikowane. Te tak zwane metody rezonansowego anomalnego rozpraszania promieniowania rentgenowskiego mogą pomóc w rozwiązaniu wpływu rozpraszania z określonych pierwiastków w próbce.

Inne techniki rozpraszania obejmują dyfrakcję promieniowania rentgenowskiego z dyspersją energii , rezonansowe nieelastyczne rozpraszanie promieniowania rentgenowskiego i rozpraszanie magnetyczne.

Spektroskopia

Rentgenowska spektroskopia absorpcyjna (XAS) służy do badania struktury koordynacyjnej atomów w materiałach i cząsteczkach. Energia wiązki synchrotronowej jest dostrajana przez krawędź absorpcyjną elementu będącego przedmiotem zainteresowania i mierzone są modulacje absorpcji. Przejścia fotoelektronów powodują modulacje w pobliżu krawędzi absorpcji, a analiza tych modulacji (zwanych strukturą bliższej krawędzi absorpcji promieniowania rentgenowskiego (XANES) lub drobną strukturą absorpcji promieni rentgenowskich w pobliżu krawędzi (NEXAFS)) ujawnia informacje o stanie chemicznym i lokalnym symetria tego elementu. Przy energiach wiązki padającej, które są znacznie wyższe niż krawędź absorpcyjna, rozpraszanie fotoelektronów powoduje modulacje "pierścieniowe" zwane rozszerzoną strukturą absorpcji promieni rentgenowskich (EXAFS). Transformacja Fouriera w reżimie EXAFS daje długości wiązań i liczbę otaczających atomów absorbujących; dlatego jest przydatny do badania cieczy i materiałów amorficznych , a także rzadkich gatunków, takich jak zanieczyszczenia. Podobna technika, rentgenowski magnetyczny dichroizm kołowy (XMCD), wykorzystuje promieniowanie rentgenowskie spolaryzowane kołowo do pomiaru właściwości magnetycznych pierwiastka.

Rentgenowska spektroskopia fotoelektronów (XPS) może być wykonywana na liniach wiązek wyposażonych w analizator fotoelektronów . Tradycyjny XPS jest zwykle ograniczony do badania kilku najwyższych nanometrów materiału w próżni. Jednak duże natężenie światła synchrotronowego umożliwia pomiary XPS powierzchni przy ciśnieniu gazu zbliżonym do otoczenia. Ciśnienie otoczenia XPS (AP-XPS) może być używane do pomiaru zjawisk chemicznych w symulowanych warunkach katalitycznych lub ciekłych. Użycie fotonów o wysokiej energii daje fotoelektrony o wysokiej energii kinetycznej, które mają znacznie dłuższą nieelastyczną średnią swobodną ścieżkę niż te generowane na laboratoryjnym instrumencie XPS. W związku z tym głębokość sondowania synchrotronu XPS można wydłużyć do kilku nanometrów, co pozwala na badanie zakopanych interfejsów. Metoda ta nosi nazwę spektroskopii fotoemisyjnej promieniowania rentgenowskiego o wysokiej energii (HAXPES).

Skład materiału można analizować ilościowo za pomocą fluorescencji rentgenowskiej (XRF). Detekcja XRF jest również wykorzystywana w kilku innych technikach, takich jak XAS i XSW, w których konieczne jest zmierzenie zmiany absorpcji określonego pierwiastka.

Inne techniki spektroskopii obejmują spektroskopię fotoemisyjną z rozdzielczością kątową (ARPES), spektroskopię emisyjną miękkiego promieniowania rentgenowskiego i spektroskopię drgań rezonansu jądrowego , która jest związana ze spektroskopią Mössbauera .

Obrazowanie

Linia wiązki nanosond rentgenowskich w zaawansowanym źródle fotonów

Synchrotronowe promieniowanie rentgenowskie może być używany do tradycyjnego obrazowania rentgenowskiego , kontrastem fazowym obrazowania rentgenowskiego i tomografii . Długość fali promieni rentgenowskich w skali Angströma umożliwia obrazowanie znacznie poniżej granicy dyfrakcji światła widzialnego, ale praktycznie najmniejsza osiągnięta do tej pory rozdzielczość wynosi około 30 nm. Takie źródła nanosond są wykorzystywane do skaningowej transmisyjnej mikroskopii rentgenowskiej (STXM). Obrazowanie można połączyć ze spektroskopią, taką jak fluorescencja rentgenowska lub spektroskopia absorpcyjna promieniowania rentgenowskiego, w celu odwzorowania składu chemicznego próbki lub stanu utlenienia z rozdzielczością submikronową.

Inne techniki obrazowania obejmują koherentne obrazowanie dyfrakcyjne .

Podobne optyki może być stosowana do fotolitografii do MEMS struktury mogą wykorzystywać wiązkę synchrotronowego jako część LIGA procesu.

Kompaktowe synchrotronowe źródła światła

Ze względu na przydatność dostrajalnego, kolimowanego, koherentnego promieniowania rentgenowskiego, podjęto wysiłki w celu stworzenia mniejszych, bardziej ekonomicznych źródeł światła wytwarzanego przez synchrotrony. Celem jest udostępnienie takich źródeł w laboratorium badawczym ze względu na koszty i wygodę; obecnie naukowcy muszą udać się do ośrodka, aby przeprowadzić eksperymenty. Jedną z metod tworzenia zwartego źródła światła jest wykorzystanie przesunięcia energii z Comptona rozpraszającego prawie widzialne fotony laserowe z elektronów zmagazynowanych przy stosunkowo niskich energiach dziesiątek megaelektronowoltów (patrz na przykład Compact Light Source (CLS)). Jednak w ten sposób można uzyskać stosunkowo niski przekrój poprzeczny kolizji, a częstotliwość powtarzania laserów jest ograniczona do kilku herców, a nie częstotliwości powtarzania megaherców naturalnie występujących w normalnej emisji pierścienia akumulacyjnego. Inną metodą jest wykorzystanie przyspieszenia plazmy w celu zmniejszenia odległości wymaganej do przyspieszenia elektronów ze stanu spoczynku do energii potrzebnej do emisji promieniowania UV lub rentgenowskiego w urządzeniach magnetycznych.

Zobacz też

Bibliografia

  1. ^ Podręcznik na temat promieniowania synchrotronowego , tom 1a, Ernst-Eckhard Koch, red., North Holland, 1983, przedrukowany w „ Synchrotron Radiation Turns the Big Five-O Archive 16 września 2008 r. W Wayback Machine
  2. ^ Nielsen, Jens (2011). Elementy współczesnej fizyki rentgenowskiej . Chichester, West Sussex: John Wiley. ISBN   9781119970156 .
  3. ^ EM Rowe i FE Mills, Tantalus I: Dedicated Storage Ring Synchrotron Radiation Source, Particle Accelerators , Vol. 4 (1973); strony 211-227.
  4. ^ AA Sokolov; IM Ternov (1986). CW Kilmister (red.). Promieniowanie z relatywistycznych elektronów . Seria tłumaczeń. Nowy Jork: Amerykański Instytut Fizyki. ISBN   978-0-88318-507-0 .
  5. ^ Fizyka pierścieni magazynujących elektrony: wprowadzenie Matta Sandsa zarchiwizowane 11.05.2015 w Wayback Machine
  6. ^ Nelson, Johanna; Misra, Sumohan; Yang, Yuan; Jackson, Ariel; Liu, Yijin; et al. (2012-03-30). „In Operando Dyfrakcja i transmisja promieniowania rentgenowskiego Mikroskopia rentgenowska baterii litowo-siarkowych”. Dziennik Amerykańskiego Towarzystwa Chemicznego . 134 (14): 6337–6343. doi : 10.1021 / ja2121926 . PMID   22432568 .
  7. ^ a b Ban, N .; Nissen, P .; Hansen, J .; Moore, P .; Steitz, T. (11.08.2000). „Pełna struktura atomowa dużej podjednostki rybosomalnej przy rozdzielczości 2,4 A”. Science . 289 (5481): 905–920. Bibcode : 2000Sci ... 289..905B . doi : 10.1126 / science.289.5481.905 . PMID   10937989 .
  8. ^ Szwedzka Królewska Akademia Nauk, „The Nobel Prize in Chemistry 2009: Information for the Public” , dostęp 2016-06-20
  9. ^ Renaud, Gilles; Lazzari Rémi; Leroy, Frédéric (2009). „Sondowanie powierzchni i morfologii granicy faz z częstością wypasu rozpraszania promieni rentgenowskich pod małym kątem”. Raporty Surface Science . 64 (8): 255–380. Bibcode : 2009SurSR..64..255R . doi : 10.1016 / j.surfrep.2009.07.002 .
  10. ^ Robinson, IK; Tweet, DJ (01.05.1992). „Powierzchniowa dyfrakcja rentgenowska”. Raporty o postępach w fizyce . 55 (5): 599–651. Bibcode : 1992RPPh ... 55..599R . doi : 10.1088 / 0034-4885 / 55/5/002 .
  11. ^ Golovchenko, JA; Patel, JR; Kaplan, DR; Cowan, PL; Bedzyk, MJ (1982-08-23). „Rozwiązanie problemu z rejestracją powierzchni przy użyciu fal stojących promieniowania rentgenowskiego” (PDF) . Pisma przeglądu fizycznego . 49 (8): 560–563. Bibcode : 1982PhRvL..49..560G . doi : 10.1103 / physrevlett.49.560 .
  12. ^ T. Egami, SJL Billinge, „Underneath the Bragg Peaks: Structural Analysis of Complex Materials”, Pergamon (2003)
  13. ^ Sayers, Dale E .; Stern, Edward A .; Lytle, Farrel W. (01.11.1971). „New Technique for Investigating Noncrystalline Structures: Fourier Analysis of Extended X-Ray-Absorption Fine Structure”. Pisma przeglądu fizycznego . 27 (18): 1204–1207. Bibcode : 1971PhRvL..27.1204S . doi : 10.1103 / physrevlett.27.1204 .
  14. ^ Bluhm, Hendrik; Hävecker, Michael; Knop-Gericke, Axel; Kiskinova, Maya; Schlögl Robert; Salmeron, Miquel (2007). „Badania spektroskopii fotoelektronów rentgenowskich in situ na granicy faz gaz-ciało stałe w warunkach zbliżonych do otoczenia” . Biuletyn MRS . 32 (12): 1022–1030. doi : 10.1557 / mrs2007.211 .
  15. ^ Sing, M .; Berner, G .; Goß, K .; Müller, A .; Ruff, A .; Wetscherek, A .; Thiel, S .; Mannhart, J .; Pauli, SA; Schneider, CW; Willmott, PR; Gorgoi, M .; Schäfers, F .; Claessen, R. (2009-04-30). „Profilowanie gazowego interfejsu elektronów heterostruktur LaAlO 3 / SrTiO 3 za pomocą twardej rentgenowskiej spektroskopii fotoelektronów”. Pisma przeglądu fizycznego . 102 (17): 176805. arXiv : 0809.1917 . Bibcode : 2009PhRvL.102q6805S . doi : 10.1103 / physrevlett.102.176805 . PMID   19518810 . S2CID   43739895 .
  16. ^ Argonne National Laboratory Centre for Nanoscale Materials, „X-Ray Microscopy Capabilities” , dostęp 2016-06-20
  17. ^ Beale, Andrew M .; Jacques, Simon DM; Weckhuysen, Bert M. (2010). „Chemiczne obrazowanie ciał stałych katalitycznych za pomocą promieniowania synchrotronowego”. Recenzje Towarzystwa Chemicznego . 39 (12): 4656–4672. doi : 10.1039 / c0cs00089b . HDL : 1874/290865 . PMID   20978688 .
  18. ^ „Miniaturowy synchrotron wytwarza pierwsze światło” . Eurekalert.org . Źródło 2009-10-19 .

Linki zewnętrzne