Argument perycentrum - Argument of periapsis
| Część serii na |
| Astrodynamika |
|---|
 |
Argument Perycentrum (zwany również argument perifocus lub argument pericenter ) oznaczany Ohm , to jeden z elementów orbitalnych w na krążące wokół ciała. Parametrycznie, ω jest kątem od węzła wstępującego ciała do jego perycentrum , mierzonym w kierunku ruchu.
W przypadku określonych typów orbit słowa takie jak peryhelium ( określające orbity heliocentryczne ), perygeum (oznaczające orbity geocentryczne ), periastron ( określające orbity wokół gwiazd) itd. mogą zastąpić słowo perycentrum . (Zobacz absykcję, aby uzyskać więcej informacji.)
Argument o perycentrum równym 0° oznacza, że orbitujące ciało znajdzie się najbliżej ciała centralnego w tym samym momencie, w którym przetnie płaszczyznę odniesienia z południa na północ. Argument o perycentrum 90° oznacza, że orbitujące ciało osiągnie perycentrum w swojej najbardziej wysuniętej na północ odległości od płaszczyzny odniesienia.
Dodanie argumentu perycentrum do długości węzła wstępującego daje długość perycentrum . Jednak, zwłaszcza w dyskusjach o gwiazdach podwójnych i egzoplanetach, terminy „długość pericentrum” lub „długość periastronu” są często używane jako synonim „argumentu perycentrum”.
Obliczenie
W astrodynamicznych Argument Perycentrum ω można obliczyć w następujący sposób:
-
- Jeśli e z < 0 wtedy ω → 2 π − ω .
gdzie:
- n jest wskazywanie wektor kierunku węzła większa (to znaczy z -component z n jest zero)
- e jest wektorem mimośrodowości (wektorem skierowanym w stronę perycentrum).
W przypadku orbit równikowych (które nie mają węzła wstępującego) argument jest ściśle nieokreślony. Jeżeli jednak przestrzegana jest konwencja ustawiania długości węzła wstępującego Ω na 0, to wartość ω wynika z przypadku dwuwymiarowego:
-
- Jeśli orbita jest zgodna z ruchem wskazówek zegara (tj. ( r × v ) z < 0), wtedy ω → 2 π − ω .
gdzie:
- e x i e y są składowymi x i y wektora mimośrodowości e .
W przypadku orbit kołowych często przyjmuje się, że perycentrum znajduje się w węźle wstępującym, a zatem ω = 0. Jednak w profesjonalnym środowisku egzoplanet ω = 90° częściej przyjmuje się dla orbit kołowych, co ma tę zaletę, że czas dolnej koniunkcji planety (który byłby czasem przejścia planety, gdyby geometria była korzystna) jest równy czasowi jej periastronu.